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By G. Falk (auth.)

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Sind die zu X13 ' ... , energiekonjugierten, intensiven Variablen. Es sei ~ 13 = T I , die Temperatur der Spule. Die iibrigen intensiven Variablen ~ 14, ... , ~ I. und ebenso die zugehorigen extensiven X 13, ... , X I. wollen wir, da sie nur das Schriftbild belasten, von jetzt ab unterdriicken. Die Feldbeschreibung benutzt anstelle des Flusses tP; das den FluB verursachende Feld oder vielmehr das durch dieses Feld bestimmte magnetische Moment HI VI der leeren Spule bzw. M2 V2 des Spulenkerns. Sn.

1) ein - (ein). (P" - p) . Da fUr teilchenzahlerhaltende Prozesse (dN = 0) eines inkompressiblen Mediums de in = Tds ist, hat man de in v. dS=y= --idp op Ebener Verdichtungssto13 oder integriert T p S-S 57 a=-Vf~=-Vf-1 a T(P') a T' (~)dT' aT' Pa ~ ~ (p _ ) _ ein - (ein)a ~ T a pT ' T- Ta Ta. 1) die Form an ~ (u 2 - u;) = cp(Ta - T) . J = ~ CpTa[l- (:aJ'} Die Frage nach der Temperatur und der inneren Energie des Mediums als Funktion von p wurde bereits durch die verwendeten Formeln beantwortet: T=Ta(:aY~' ein-(ein)a=CvT'[(:J~ -1} Aufgabe 23: Ebener Verdichtungssto8 Ein raumlicher Sprung des Drucks und der Dichte in einem Medium, vornehmlich in einem Gas, kann dadurch aufrecht erhalten werden, daB er sich mit einer wohlbestimmten Geschwindigkeit fortbewegt.

Trivialerweise rallt ein isentroper ProzeB in die Klasse der polytropen, da die ihm zugeordnete spezifische Warme Null und damit konstant ist. 22) dabei haben wir von der Identitat as(T, V) a F(T, V) ap(T, V) av aVaT aT 2 Gebrauch gemacht. Ein polytroper ProzeB V = V(T} genugt daher der DitTerentialgleichung dV(T) Co = const. 23 b) darin ist a(T, p} der thermische Volumausdehnungskoeffizient (bei konstantem Druck). 23) sind nur dann einfach, wenn die im Nenner der rechten Seiten auftretenden Funktionen sich als Produkt einer Funktion von T und einer Funktion von V bzw.

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